w fizyce precesja larmora (nazwana na cześć Josepha Larmora) jest precesją momentu magnetycznego obiektu o zewnętrznym polu magnetycznym. Obiekty z momentem magnetycznym mają również pęd kątowy i efektywny Wewnętrzny prąd elektryczny proporcjonalny do ich momentu pędu; należą do nich elektrony, protony, inne fermiony, wiele układów atomowych i jądrowych, a także klasyczne układy makroskopowe. Zewnętrzne pole magnetyczne wywiera moment obrotowy na moment magnetyczny,
kierunek precesji dla cząstki o dodatnim stosunku żyromagnetycznym. Zielona strzałka wskazuje zewnętrzne pole magnetyczne, czarna strzałka magnetyczny moment dipolowy cząstki.
τ → = μ → × b → = γ J → × B → , {\displaystyle {\vec {\Tau }}={\vec {\mu }}\times {\vec {B}}=\gamma {\vec {J}}\times {\vec {B}},} 
w fizyce jądrowej czynnik g danego układu obejmuje efekt spinów nukleonów, ich orbitalnego pędu kątowego i ich sprzężeń. Ogólnie rzecz biorąc, czynniki g są bardzo trudne do obliczenia dla takich układów wielu ciał, ale zostały one zmierzone z dużą precyzją dla większości jąder. Częstotliwość Larmor jest ważna w spektroskopii NMR. Współczynniki żyromagnetyczne, które dają częstotliwości Larmora przy danym natężeniu pola magnetycznego, zostały zmierzone i zestawione tutaj.
co najważniejsze, częstotliwość Larmora jest niezależna od kąta biegunowego między przyłożonym polem magnetycznym a kierunkiem momentu magnetycznego. To sprawia, że jest to kluczowe pojęcie w takich dziedzinach jak magnetyczny rezonans jądrowy (NMR) i elektronowy rezonans paramagnetyczny (EPR), ponieważ szybkość precesji nie zależy od orientacji przestrzennej spinów.