In fisica, la precessione di Larmor (dal nome di Joseph Larmor) è la precessione del momento magnetico di un oggetto su un campo magnetico esterno. Gli oggetti con un momento magnetico hanno anche momento angolare e corrente elettrica interna efficace proporzionale al loro momento angolare; questi includono elettroni, protoni, altri fermioni, molti sistemi atomici e nucleari, così come i sistemi macroscopici classici. Il campo magnetico esterno esercita una coppia sul momento magnetico,
Direzione di precessione per una particella con rapporto giromagnetico positivo. La freccia verde indica il campo magnetico esterno, la freccia nera momento di dipolo magnetico della particella.
τ → = µ → × B → = γ J → × B → , {\displaystyle {\vec {\tau }}={\vec {\mu }}\times {\vec {B}}=\gamma {\vec {J}}\times {\vec {B}},} 
di fisica nucleare, il g-factor di un dato sistema comprende l’effetto del nucleone giri, la loro angolare orbitale, la quantità di moto, e i loro attacchi. Generalmente, i fattori g sono molto difficili da calcolare per tali sistemi a molti corpi, ma sono stati misurati ad alta precisione per la maggior parte dei nuclei. La frequenza di Larmor è importante nella spettroscopia NMR. I rapporti giromagnetici, che danno le frequenze di Larmor ad una data intensità del campo magnetico, sono stati misurati e tabulati qui.
Fondamentalmente, la frequenza di Larmor è indipendente dall’angolo polare tra il campo magnetico applicato e la direzione del momento magnetico. Questo è ciò che lo rende un concetto chiave in campi come la risonanza magnetica nucleare (NMR) e la risonanza paramagnetica elettronica (EPR), poiché la velocità di precessione non dipende dall’orientamento spaziale degli spin.