En física, la precesión de Larmor (llamada así por Joseph Larmor) es la precesión del momento magnético de un objeto sobre un campo magnético externo. Los objetos con momento magnético también tienen momento angular y corriente eléctrica interna efectiva proporcional a su momento angular; estos incluyen electrones, protones, otros fermiones, muchos sistemas atómicos y nucleares, así como sistemas macroscópicos clásicos. El campo magnético externo ejerce un par en el momento magnético,
Dirección de precesión para una partícula con relación giromagnética positiva. La flecha verde indica el campo magnético externo, la flecha negra el momento dipolar magnético de la partícula.
τ → = μ → × B → = γ J → × B → , {\displaystyle {\vec {\tau }}={\vec {\mu }}\times {\vec {B}}=\gamma {\vec {J}}\times {\vec {B}},} 
En física el factor g de un sistema dado incluye el efecto de los espines del nucleón, sus momentos angulares orbitales y sus acoplamientos. En general, los factores g son muy difíciles de calcular para tales sistemas de muchos cuerpos, pero se han medido con alta precisión para la mayoría de los núcleos. La frecuencia Larmor es importante en la espectroscopia de RMN. Las relaciones giromagnéticas, que dan las frecuencias Larmor a una intensidad de campo magnético dada, se han medido y tabulado aquí.
Fundamentalmente, la frecuencia Larmor es independiente del ángulo polar entre el campo magnético aplicado y la dirección del momento magnético. Esto es lo que lo convierte en un concepto clave en campos como la resonancia magnética nuclear (RMN) y la resonancia paramagnética electrónica (RPE), ya que la velocidad de precesión no depende de la orientación espacial de los espines.